在单量子系统中，相当于叠加态的这样一个混合的对
|↔|2 | |3 | |2 |↔|3. 混合的状态不包含任何有关单个粒子的信息; 它仅指示, 粒子将会在相反的条件. 混合双人的一个重要属性是, 只要测量一个粒子的状态, 这种分化是能 |↔|, 其他粒子会有没有中间地带 (正交幼齿) | |, 反之亦然. 如何测量一个粒子瞬间影响另一个粒子的状态, 其中可以驻留无限远? 之间的许多成就的物理学家爱因斯坦不承认鬼魂在距离这一的行动". 但有争议的 sputannogo 属性的状态表明由无数的实验 [请参阅. 9条评论,10].
量子隐形传态计划工作，如下所示：. Alice有在初始状态下一个粒子1 |Ψ|1和2的颗粒. 粒子2混淆与颗粒3, 去鲍勃. 一个特殊的时刻 – 一个特殊的尺寸的颗粒1和2, 那翻译成 sputannoe 状态: (3)
|Ψ-|1 2 = 1 /√2 |↔|2 | |3 – | |2 |↔|3
这是可能的最大纠结状态之一, 可以在其中翻译两个粒子. 基于预测的不确定状态的两个粒子的他们 (就有可能? 幼齿) 四个国家叫 Bellovskoe 状态测量 (贝尔状态测量). 状态, 鉴于方程中 (3), 发现自己的其他三个最令人困惑的状态, 其改变是基于中间颗粒1和颗粒2的变化. 这个独特的属性 antisimmetričeskoe |Ψ-|2月1日将在实验鉴定中发挥重要作用, 就是这种情况的维度.
量子物理学预测 [1], 如果颗粒1和2中的状态被预测 |Ψ-|1 2, 颗粒3立即恢复到一个粒子1的初始状态. 为此原因是以下. 当我们看着在国家颗粒1和2 |Ψ-|1 2, 然后我们知道, ，在粒子1的特定状态, 粒子2将是在相反的状态, 即，在正交粒子1的状态. 但是，我们立即转移颗粒2和3中状态 |Ψ-|2 3, 这就意味着, 2，粒子也正交粒子3. 这才有可能, 如果颗粒3处于相同的状态, 并且该粒子1最初. 颗粒3，从而的最终状态: (4)
|Ψ|3 =一|↔|3 + B| |3
请注意, 该粒子1的贝尔测量过程中失去自我认同, 作为起始缠绕着粒子2. 因此，在量子隐形传态状态 |Ψ|1爱丽丝丢失.
这一结果 (方程 (4)) 值得一些评论. 从一个颗粒与颗粒3的传送量子信息可以在任何距离发生, 这就是由量子隐形传态. 实验显示 [11], 量子纠缠保持在距离大于10 km以上. 此外，, 这计划的量子隐形传态没有必要, 爱丽丝要知道鲍勃在哪里. 此外, 一个粒子1的初始状态可以是完全未知的，不仅要翘, 但对任何人. 全量子力学的不确定性可能会出现即使, 当 Bellovskoe 状态测量. 那么这就是, 作为曾提到由班尼特 et al [1], 当颗粒本身是一个双缠结的一个成员，因此不具有良好定义的性质. 这最终会导致拖延在混乱中 [12,13].
它也是重要的是要强调, Bellovskoe 状态测量不会透露任何有关的任何粒子的属性的信息. 很明显, 为什么使用连贯合奏的 superpozicionnyh 对粒子的量子力学工作, 虽然任何测量单个 superpozicionnyh 粒子上的将注定要失败. 的, 获得绝对没有信息的任何粒子 – 此外为什么量子隐形传态避免了判决模拟的一个定理的原因 [14]. 粒子的隐形传输成功后1已经不再处于自然状态, 因此粒子3不是模拟, 她 – 实际的量子隐形传态的结果 (和传送特性1至3个 (幼齿)).
充分的 Bellovskoe 状态测量可以提供不只的结果, 这两个粒子1和2是在反对称的状态, 但有25％的机会，我们可以发现他们在任何其他三个纠缠态. 当发生这种情况, 颗粒3中包含的三个不同状态中的一种. 然后，Bob它被转换为粒子1的原始状态中根据所选择的变换, 独立的颗粒1的状态的. 这是以古典通信通道信息后, 爱丽丝基于 Bellovskogo 的分析. 最后, 特别说明, 即使我们想要确定只有一个 Bellovskih 的四个国家, 如上文所讨论, 传送将会成功, 虽然仅有四分之一的案件.
