Mixed pari yhden quantum järjestelmässä vastaa päällekkäisyys valtioiden
|↔|2 | |3 и | |2 |↔|3. Sekatila ei sisällä tietoja yksittäisten hiukkasten; Se vain osoittaa, hiukkaset on päinvastainen olosuhteissa. Tärkeä ominaisuus on sekoitettu paria, Kun valtion yhden osan mitataan, vastakkainasettelun pystyy |↔|, Muut hiukkanen ei ole mitään keskitietä (ortogonaalisesti PG) | |, ja päinvastoin. Miten mitataan yhden hiukkasen heti vaikuttaa valtion muut hiukkanen, jossa asuvat loputtomiin pitkälle? Einstein fyysikot monia saavutuksia ei tunnistanut aaveet etäältä toiminto". Mutta sputannogo omaisuutta riitautettu tila käy ilmi lukuisia kokeita [ks.. обзоры 9,10].
Teleportin järjestelmä toimii seuraavasti:. Алиса имеет частицу 1 в начальном состоянии |JOTTA|1 и частицу 2. Частица 2 спутана с частицей 3, Tämä menee Bob. Erityinen hetki – это специальное измерение на частицах 1 и 2, Se merkitsee sputannoe valtion: (3)
|JOTTA-|1 2=1/√2 |↔|2 | |3 – | |2 |↔|3
Tämä on vain yksi mahdollisista maksimaalisen takkuinen tila, jossa partikkeleiden voidaan kääntää. Ennustaminen partikkeleiden Määrittämätön tila perustuu niiden (todennäköinen? PG) neljä valtiota kutsutaan Bellovskoe tilan mittaus (Bell valtion mittaus). Tila, koska yhtälö (3), löytää itsensä muiden kolme sekava tilanne, что его изменение базируется на промежуточных изменениях частицы 1 и частицы 2. Tämä ainutlaatuinen ominaisuus antisimmetričeskoe |JOTTA-|1 2 будет играть важную роль в экспериментальной идентификации, Tämä ehto ulottuvuus.
Kvanttifysiikan ennustaa [1], что если частицы 1 и 2 прогнозируются в состояние |JOTTA-|1 2, то частица 3 немедленно переходит в начальное состояние частицы 1. Syy tähän on seuraava. Поскольку мы наблюдаем частицы 1 и 2 в состоянии |JOTTA-|1 2, sitten tiedämme, что при каком-то состоянии частицы 1, частица 2 будет в противоположном состоянии, то есть в состоянии ортогональном состоянию частицы 1. Но мы сразу перевели частицы 2 и 3 в состояние |JOTTA-|2 3, ja se tarkoittaa, что частица 2 также ортогональна частице 3. Tämä on mahdollista vain, если частица 3 находится в том же состоянии, что и частица 1 изначально. Конечное состояние частицы 3 поэтому: (4)
|JOTTA|3=α|↔|3 + β| |3
Huomautus, что в ходе Белловского измерения частица 1 утрачивает самоидентичность, поскольку начинает спутываться с частицей 2. Näin ollen parhaillaan Teleportti valtion |JOTTA|1 у Алисы утрачивается.
Tämä tulos (yhtälö (4)) ansaitsee joitakin kommentteja. Передача квантовой информации от частицы 1 к частице 3 может произойти на любом расстоянии, ja se on Teleportti. Kokeiluja Näytä [11], что квантовое спутывание сохраняется на расстояниях более 10 км. Lisäksi, Teleportti järjestelmässä ei ole välttämätön, Alice tietää missä on Bob. Lisäksi, начальное состояние частицы 1 может быть абсолютно неизвестно не только Алисе, mutta kenellekään. Kvantti mekaaniset epävarmuus voi esiintyä vaikka, Kun Bellovskoe tilan mittaus. Tämä on sitten, kuten on todettu, Bennett ym [1], когда сама частица 1 является членом спутанной пары и поэтому не имеет четко определенных свойств. Tämä lopulta johtaa viivyttely sekaannusta [12,13].
On myös tärkeää korostaa, Bellovskoe tilan mittaus eivät paljasta mitään tietoa kaikki hiukkaset ominaisuudet. On selvää, Miksi kvanttimekaniikka toimii yhtenäisen kokonaisuuksista superpozicionnyh paria hiukkasia, Vaikka mittausta yhden superpozicionnyh hiukkasia tuomittu epäonnistumaan. Että, että ehdottomasti mitään tietoja ei saavuteta mihinkään – myös syy miksi quantum Teleportti välttää tuomiota analoginen lause [14]. После успешной телепортации частица 1 уже более недоступна в своем естественном состоянии, и поэтому частица 3 не является аналогом, Hän – todellinen Teleportti tulos (и переноса свойств с 1 на 3 (PG)).
Täyden Bellovskoe tilan mittaus voi tarjota paitsi seurausta, что две частицы 1 и 2 находятся в антисимметрическом состоянии, но с вероятностью 25% мы можем найти их в любом из трех других спутанных состояниях. Kun tämä tapahtuu, частица 3 входит в одно из трех различных состояний. Затем оно переводится Бобом в исходное состояние частицы 1 в соответствии с выбранным преобразованием, независимым от состояния частицы 1. Tämä on otettuaan klassisen kanava tietoliikennetiedot, että Alice perustuu analyysi Bellovskogo. Lopuksi, Erityinen huomautus, Vaikka haluamme tunnistaa vain yksi niistä neljästä Bellovskih, kuten edellä, Teleport onnistuu, Vaikka vain neljäsosassa tapauksista.
